多方过程

多方过程的热力学第一定律具体形式如下：

${\displaystyle Q=NC_{V,m}\Delta T+{\frac {NR\Delta T}{1-n}}}$

公式右边第一项表示气体内能变化，第二项为气体对外界所做的功。${\displaystyle N,C_{V,m},R,n}$分别是该气体的物质的量、摩尔定体热容、普适气体常数和多方指数。

多方流体是理想的流体模型。一个多方流体是一种正压的流体，状态方程为：

${\displaystyle \ P=K\rho ^{(1+1/n)}}$

其中${\displaystyle P}$是压强，${\displaystyle K}$是一个常数，${\displaystyle \rho }$是密度，${\displaystyle n}$是多方指数。

通常也写为以下形式：

${\displaystyle \ P=K\rho ^{\gamma }}$

其中${\displaystyle \gamma =(1+1/n)}$。

在等熵的理想气体中，${\displaystyle \gamma }$是比热容的比值，称为绝热指数。

一个等温的理想气体也是多方气体。在这里，多方指数等于一，与绝热指数${\displaystyle \gamma }$不同。

为了区分两个${\displaystyle \gamma }$，多方指数有时写成大写的${\displaystyle \Gamma }$。

${\displaystyle n={\frac {1}{\Gamma -1}}.}$

利用了多方流体的莱恩－埃姆登方程的一个解是多方球。

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