杜哈梅积分

受随时间变化的外载p(t)和粘性阻尼作用下的线性单自由度（SDF）系统的运动方程是一个二阶常微分方程，可写为

${\displaystyle m{\frac {d^{2}x(t)}{dt^{2}}}+c{\frac {dx(t)}{dt}}+kx(t)=p(t)}$

其中m为等效振子的质量，x代表系统振幅，t代表时间，c是粘性阻尼系数，k是系统刚度。

若初始静止于平衡位置的系统在t=0时刻受到一个单位冲击载荷作用，即p(t)是一个狄拉克δ函数δ(t)，${\displaystyle x(0)=\left.{\frac {dx}{dt}}\right|_{t=0}=0}$，可以解得系统响应（称为单位脉冲响应函数）为

${\displaystyle h(t)={\begin{cases}{\frac {1}{m\omega _{d}}}e^{-\varsigma \omega _{n}t}\sin \omega _{d}t,&t>0\\0,&t<0\end{cases}}}$

其中${\displaystyle \varsigma ={\frac {c}{2m\omega _{n}}}}$称为系统的阻尼比，${\displaystyle \omega _{n}}$是系统在无阻尼状态下振动的固有圆频率，${\displaystyle \omega _{d}=\omega _{n}{\sqrt {1-\varsigma ^{2}}}}$是系统在当前存在的阻尼c作用下的实际振动圆频率。推广到任意时刻τ时受到冲击载荷${\displaystyle \delta (t-\tau )}$作用的脉冲响应为

${\displaystyle h(t-\tau )={\frac {1}{m\omega _{d}}}e^{-\varsigma \omega _{n}(t-\tau )}\sin}$，${\displaystyle t\geq \tau }$

将任意载荷p(t)视为一系列脉冲激励的迭加：

${\displaystyle p(t)\approx \sum {p(\tau )\cdot \Delta \tau \cdot \delta }(t-\tau )}$

那么根据线性性质可知，系统的响应同样可以表示成对这一系列脉冲激励的响应函数的迭加：

${\displaystyle x(t)\approx \sum {p(\tau )\cdot \Delta \tau \cdot h}(t-\tau )}$

在${\displaystyle \Delta \tau \to 0}$时，连续求和转化为积分，此时上面的等式是严格成立的

${\displaystyle x(t)=\int _{0}^{t}{p(\tau )h(t-\tau )d\tau }}$

将h(t-τ)的表达式代入即得杜哈梅积分的一般形式：

${\displaystyle x(t)={\frac {1}{m\omega _{d}}}\int _{0}^{t}{p(\tau )e^{-\varsigma \omega _{n}(t-\tau )}\sind\tau }}$

• 倪振华 编著，《振动力学》，西安交通大学出版社，西安，1990
• R. W. Clough, J. Penzien, Dynamics of Structures, Mc-Graw Hill Inc., New York, 1975.（中文版：R.W.克拉夫，J.彭津 著，王光远等 译，《结构动力学》，科学出版社，北京，1981）
• Anil K. Chopra, Dynamics of Structures - Theory and applications to Earthquake Engineering, Pearson Education Asia Limited and Tsinghua University Press, Beijing, 2001
• Leonard Meirovitch, Elements of Vibration Analysis, Mc-Graw Hill Inc., Singapore, 1986