瞬子

瞬子(instanton)來自於運動方程式的經典解，無論在量子力學或量子場論，它都是有限的且為非零作用量。更精確地說，它是歐氏空間中经典場論運動方程式的解。它在量子場論中扮演重要角色：

在路徑積分中，用於對物理系統的经典效應進行量子修正。
它們可用於研究許多物理系統的穿隧效應，例如楊-米爾斯理論。

4维杨-米尔斯瞬子

若

$S_{YM}=\int tr(F\wedge *F)$

是杨-米尔斯作用量（其中*是霍奇对偶），4维杨-米尔斯瞬子是下面公式的解：

${\frac {1}{2}}{\frac {\delta S_{YM}}{\delta A}}=d_{D}F=dF+=0$

其中的 $d_{D}$ 是外共变导数。因为比安基恒等式

$d_{D}*F=0$

若

$F=\pm *F$

我们满足了上面的杨-米尔斯公式。解包括BPST瞬子。

陈-西蒙斯

第二陈类 / 陈作用量是

$\int _{M}c_{2}={\frac {1}{2}}({\frac {i}{2\pi }})^{2}\int _{M}tr(F^{2})={\frac {1}{2}}({\frac {i}{2\pi }})^{2}\int _{M}dCS_{3}={\frac {1}{2}}({\frac {i}{2\pi }})^{2}\int _{\partial M}CS_{3}$

在流形M的边界，既然上面的作用量，联络形式也逼近

$A\to 0\equiv gdg^{-1}$

这是因为

$A\equiv g(d+A)g^{-1}$

而且曲率形式

$F\to 0$

因为陈-西蒙斯形式

$CS_{3}=tr(AF-{\frac {1}{3}}A^{3})$

所以

$CS_{3}\to -tr(A^{3})/3$

$\int _{M}c_{2}=-{\frac {1}{2}}({\frac {i}{2\pi }})^{2}\int _{\partial M}tr(A^{3})/3={\frac {1}{24\pi ^{2}}}\int _{\partial M}tr(gdg^{-1})^{3}$

若M是R4，其边界是 $\partial M=\partial R^{4}=S_{\infty }^{3}$ ，一个3维球面。因为A是规范群G值的，A在边界定义一个从G到 $S^{3}$ 的函数。这样的函数是 第三同伦类 $\pi _{3}(G)=\mathbb {Z}$ 分类的。的确，上面的第二陈数是一个卷绕数。

$\int _{M}c_{2}={\frac {1}{24\pi ^{2}}}\int _{\partial M}tr(gdg^{-1})^{3}=\nu \in \mathbb {Z}$

所以若

$S=S_{YM}+\theta \int c_{2}$

那么威克轉動的路径积分成为

$Z=\int dAe^{iS(A)}\to e^{i\theta \nu }\int e^{-S_{YM}}$

通过Bogomol'nyi bound（BPS態），我们可以用卷绕数分类BPST瞬子。