摆

若最高處(v=0)的繩子和最低處(速度最大值)的繩子的角度為${\displaystyle \theta }$，符合:

• ${\displaystyle \theta \leq 5^{\circ }}$ （theta << 1 徑度)

則可使用下列公式算出它的振动周期。

• ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}}$（擺長為 L公尺;符號g代表重力加速度）

擺長為 0.1公尺 T = 0.634s

一單擺擺錘正在擺盪最高處(此時v=0)，繩和垂直線有夾角${\displaystyle \theta }$，繩長为${\displaystyle L}$，相对于中間擺物的位移为${\displaystyle x}$

此物體受下列力的影響 [下列說明錯誤，繩子的張力是因為擺錘重力引起，任何一瞬間擺錘法向（徑向）合力為零，但切線加速度為 ${\displaystyle -g\sin \theta }$]

• 繩子之拉力大小${\displaystyle F}$
• 重力大小${\displaystyle F_{g}=mg}$

繩子的拉力${\displaystyle F}$有分力

• ${\displaystyle F\cos \theta =mg}$
• ${\displaystyle F\sin \theta =kx}$

${\displaystyle \because {\underset {\theta \to 0}{\mathop {\lim } }}\,\cos \theta =1}$
${\displaystyle \therefore F\approx m_{G}g}$
${\displaystyle F\sin {\theta }=m_{G}g\left({\frac {x}{L}}\right)=kx}$
解得 ${\displaystyle k={\frac {m_{G}g}{L}}}$

代入 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {m_{I}}{k}}}}$

得到 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {m_{I}L}{m_{G}g}}}}$

根據廣義相對論可知，${\displaystyle m_{I}=m_{G}\,}$

故 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}}$

sin θ 取為θ的誤差。

取 ${\displaystyle L}$ 為繩的長度， ${\displaystyle \theta }$ 為繩和垂直平面的線的交角，${\displaystyle \theta _{0}}$ 為 ${\displaystyle \theta }$ 的最大值，${\displaystyle m}$ 為錘的質量，${\displaystyle {\ddot {\theta }}}$ 表示角度加速度 ${\displaystyle \alpha ={\frac {{\rm {d}}^{2}\theta }{{\rm {d}}t^{2}}}}$ 。

忽略空氣阻力以及繩的彈性、重量的影響：

• 錘速率最高是在 ${\displaystyle \theta =0}$ 時。當錘升到最高點，其速率為 0。繩的張力沒有對錘做功，整個過程中動能和位能的和不變。
• 運動方程為：

${\displaystyle mL{\ddot {\theta }}=-m{\rm {g}}\sin \theta }$

注意不論θ的值為何，運動週期和錘的質量無關。

當 ${\displaystyle \theta }$ 相當小的時候，${\displaystyle \sin \theta \approx \theta }$，因此可得到一條齊次常係數微分方程。此為一簡諧運動，週期 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}}$。

準確的運動週期不可以用基礎函數求得。考慮微分方程：

${\displaystyle {{\rm {d}}t \over {\rm {d}}\theta }={1 \over {\sqrt {2}}}{\sqrt {L \over {\rm {g}}}}{1 \over {\sqrt {\cos \theta -\cos \theta _{0}}}}}$

${\displaystyle T=\theta _{0}\rightarrow 0\rightarrow -\theta _{0}\rightarrow 0\rightarrow \theta _{0}=4\left(\theta _{0}\rightarrow 0\right)}$

${\displaystyle T=4{1 \over {\sqrt {2}}}{\sqrt {L \over {\rm {g}}}}\int _{0}^{\theta _{0}}{1 \over {\sqrt {\cos \theta -\cos \theta _{0}}}}\,{\rm {d}}\theta }$

將上式重寫成第一類橢圓函數的形式：

${\displaystyle T=4{\sqrt {L \over {\rm {g}}}}F\left({\sin {\theta _{0} \over 2}},{\pi \over 2}\right)}$

其中${\displaystyle F(k,\phi )=\int _{0}^{\phi }{1 \over {\sqrt {1-k^{2}\sin ^{2}{\theta }}}}\,{\rm {d}}\theta .}$

週期可以用級數表示成：

${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {L \over {\mathrm {g} }}}\left}$

衝擊擺是來用計算子弹速度的實驗室儀器。它的原理為：物件碰撞前後動量守恒，擺運動時能量守恒。

衝擊擺和普通擺相似，特別之處它的錘會和射入子弹產生完全非彈性碰撞，即碰撞後兩者會合為一。

將子弹射向停止的錘，使錘和子弹合在一起擺動。設錘質量為${\displaystyle m_{p}\,}$，子弹質量和初速度分別為${\displaystyle m_{b}\,}$和v，錘和子弹碰撞後的速度為u。

以下是子弹速度的計算方法：

由動量守恒定律，

${\displaystyle m_{b}\times v+m_{p}\times 0=(m_{b}+m_{p})\times u}$

由能量守恒定律，

${\displaystyle {\frac {1}{2}}(m_{b}+m_{p})u^{2}=(m_{b}+m_{p})gh}$

解得 ${\displaystyle v={\frac {(m_{b}+m_{p}){\sqrt {2gh}}}{m_{b}}}}$。

和台車和倒單擺組成的系統

倒單擺有許多不同的架構，常見的有二種。

最簡單的是無質量的直桿一端接在固定的樞紐上，另一端連結重量，此架構類似一般單擺，但因為重量在樞紐點上方，直桿在重量下方，需支持重物不落下，因此會將單擺的線改為有剛性的直桿。

另外一種是將倒單擺放在可以一維水平運動的台車上，透過台車的水平運動來控制擺的位置。

倒單擺在擺直立朝上時可以平衡，不過是不穩定平衡，需要透過控制系統才能維持平衡。

錐擺的路徑是平面上圓。擺運動時，繩的路徑為一個圓錐面。這是圓周運動。

當質量不集中或不規則的物體以轉軸吊起擺動時，此擺稱作複擺（物理擺）。由於有質量分佈的緣故，週期跟剛性物體重心對轉軸的轉動慣量（I）有關。根據平行軸定理及可以求出小角度複擺週期為 ${\displaystyle T=2\pi {\sqrt {\frac {I}{mgd}}}}$

雙擺系統的一例

雙擺系統是混沌的。

和雙擺一樣，磁性擺系統是混沌的。

傅科擺的移動可作為地球自轉的證據。

擺鐘。

為了減少溫度變化的影響，有不同的設計：

• 柵形補償擺（Gridiron Pendulum）：以不同金屬（鋼和銅）配搭，保持擺的長度不變 （页面存档备份，存于）
• Graham's pendulum：有一個水銀管柱，保持擺的重心不變
• 以木製擺 （页面存档备份，存于）
• Ellicott compensated pendulum：用多個擺的結構配合

维基共享资源中相关的多媒体资源：擺

• Paul Appell, "Sur une interprétation des valeurs imaginaires du temps en Mécanique", Comptes Rendus Hebdomadaires des Scéances de l'Académie des Sciences, volume 87, number 1, July, 1878.
• The Pendulum: A Physics Case Study, Gregory L. Baker and James A. Blackburn, Oxford University Press, 2005