复合_(宇宙学)

粗略的估計復合時代的紅移是可能的，從考慮復合開始前的時代，光子主要經由耦合反應成為物質

${\displaystyle H+\gamma \longleftrightarrow p+e^{-}.}$

參與這種反應的光子 (γ) 至少要有13.6電子伏特的能量。只要光子能耦合成物質，這種反應就會在統計上平衡，所以薩哈方程式可以用來測量構成的均衡值。在這個方程式的結果是

${\displaystyle {\frac {n_{\text{H}}}{n_{\text{p}}n_{\text{e}}}}=\left({\frac {m_{\text{e}}k_{\text{B}}T}{2\pi \hbar ^{2}}}\right)^{-3/2}\exp \left({\frac {Q}{k_{\text{B}}T}}\right),}$

此處n代表下述質點的密度， m_e是電子質量， k_B是波茲曼常數， T是溫度， ħ 約簡普朗克常數，和 Q是氫的束縛能。注意到電中性需要n_e = n_p，因此定義電離的分數為

${\displaystyle X={\frac {n_{\text{p}}}{n_{\text{p}}+n_{\text{H}}}},}$

薩哈方程式可以重新寫為

${\displaystyle {\frac {1-X}{X}}=n_{\text{p}}\left({\frac {m_{\text{e}}k_{\text{B}}T}{2\pi \hbar ^{2}}}\right)^{-3/2}\exp \left({\frac {Q}{k_{\text{B}}T}}\right).}$

最後一步是將方程式表示成光子密度的數值，這是重子經由重子對光子相關的數質密度比率η。這樣做的原因是重子對光子的比率是可以測量的，並由此給出光子密度的數值

${\displaystyle n_{\gamma }=0.243\left({\frac {k_{\text{B}}T}{\hbar c}}\right)^{3},}$

此處c是光速。然後

${\displaystyle {\frac {1-X}{X^{2}}}=3.84\eta \left({\frac {k_{\text{B}}T}{m_{\text{e}}c^{2}}}\right)^{3/2}\exp \left({\frac {Q}{k_{\text{B}}T}}\right).}$

解這個方程是得到產生50%電離的復合溫度大約是7003400000000000000♠4000 K，而反過來，得到的紅移大約是z = 7003150000000000000♠1500，作為宇宙輻射的溫度是T_r = 2.728 (1 + z)；以電子伏特作單位，這個溫度大約是6980480652946099999♠0.3 eV。 這大約比氫的束縛能低了兩個數量級。能量相差兩個數量級，平衡卻可以經常維持著，看來似乎是很奇怪的現象。差異的原因是光子的數量遠遠的多於重子；光子對重子的比率大約是10⁻⁹。如果有與氫原子大約相同數量的光子能量大於氫原子結合的束縛能，氣體將保持電離的狀態。會有一些光子在黑體光譜的維因區，有著大於kT的能量，直到溫度低於4000K或0.3電子伏特，能量大於13.6電子伏特的光子數量才會少於氫原子。不同的狀態是宇宙會因為高熵而使復合被延遲。

這種推導依賴在基態的氫和復合之間直接的熱力學平衡假設，其中每個計算的簡化但也修正了結果。激發態氫的復合意味著復合過程會比薩哈方程式預測的慢上許多。在物理學上更仔細的處理復合，產生的數值接近到z = 7003110000000000000♠1100。

復合之前，光子不能自由的穿越宇宙，因為它們不斷的與自由電子和質子發生散射。這些散射造成資訊的流失，因此在接近復合的附近有一道“紅移的光子屏障”，阻止我們使用光子直接了解紅移更大的宇宙。一旦復合發生了，光子的平均自由半徑由於自由電子的減少而大大的提高。在復合之後不久，光子的平均自由半徑變得比哈伯長度更大，光子就可以自由的旅行而不會與物質交互作用。由於這個原因，復合與最後的散射表面密切相關，這個名稱與光子在宇宙微波背景輻射與物質最後的交互影響密切相關。不過，這兩個事件是不同的，它們在宇宙中需要不同的重子對光子比率和物質密度值，復合和光子退耦需要發生在不同的時代。

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