迪恩数

迪恩數的定義如下：

${\displaystyle {\mathit {De}}={\frac {\rho V\!d}{\mu }}\left({\frac {d/2}{R}}\right)^{1/2}}$

• ${\displaystyle \rho }$ 為流體密度
• ${\displaystyle \mu }$ 為流體的粘度
• ${\displaystyle V}$ 是軸向的速度值
• ${\displaystyle d}$ 為彎管直徑（若截面不是圓形，可以用等效直徑，請參考雷諾數）
• ${\displaystyle R}$ 是彎管的曲率半徑

迪恩數和雷諾數（基於在直徑d的管內流速為V的流體）及曲率平方根的乘積成正比。

迪恩數出現在迪恩方程中，這是針對牛顿流体在環面管中的軸向均勻流，曲率效應較小 (${\displaystyle a/r\ll 1}$) 時針對纳维-斯托克斯方程的近似。

此處使用正交座標系 ${\displaystyle (x,y,z)}$ ，其單位向量和彎管的中線對齊，${\displaystyle {\hat {\boldsymbol {z}}}}$延著中線方向，${\displaystyle {\hat {\boldsymbol {x}}}}$和中線平面垂直，而${\displaystyle {\hat {\boldsymbol {y}}}}$為副法線．若軸向流是因為壓力梯度${\displaystyle G}$而產生，其軸向速度${\displaystyle u_{z}}$ 除以 ${\displaystyle U=Ga^{2}/\mu }$，跨流線的速度${\displaystyle u_{x},u_{y}}$ 除以 ${\displaystyle (a/R)^{1/2}U}$，跨流線的壓力除以${\displaystyle \rho aU^{2}/L}$，而長度除以曲率半徑。

利用上述的無因次變數及座標，迪恩方程式可以用下式表示

${\displaystyle D\left({\frac {\mathrm {D} u_{x}}{\mathrm {D} t}}+u_{z}^{2}\right)=-D{\frac {\partial p}{\partial x}}+\nabla ^{2}u_{x}}$

${\displaystyle D{\frac {\mathrm {D} u_{y}}{\mathrm {D} t}}=-D{\frac {\partial p}{\partial y}}+\nabla ^{2}u_{y}}$

${\displaystyle D{\frac {\mathrm {D} u_{z}}{\mathrm {D} t}}=1+\nabla ^{2}u_{z}}$

${\displaystyle {\frac {\partial u_{x}}{\partial x}}+{\frac {\partial u_{y}}{\partial y}}=0}$

其中

${\displaystyle {\frac {\mathrm {D} }{\mathrm {D} t}}=u_{x}{\frac {\partial }{\partial x}}+u_{y}{\frac {\partial }{\partial y}}}$為實質導數。

迪恩數D是上述系統中唯一的參數，也包括了曲率效應的第一階效應在內，若要考慮更高階的效應，需要引入其他的參數。

若曲率的影響不大時（D比較小），迪恩方程可以用迪恩數的级数展开來表示. 此處在 ${\displaystyle D_{c}\approx 956}$（Dennis & Ng 1982）時都還是穩定的。若D值較大，有許多不同的解，其中有許多是不穩定的。

• Berger, S. A.; Talbot, L.; Yao, L. S. . Ann. Rev. Fluid Mech. 1983, 15: 461–512. Bibcode:1983AnRFM..15..461B. doi:10.1146/annurev.fl.15.010183.002333.
• Dean, W. R. . Phil. Mag. 1927, 20: 208–223.
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