盖尔曼矩阵

${\displaystyle \lambda _{i}}$（i=1到8）表示如下：^:283-288

${\displaystyle \lambda _{1}={\begin{bmatrix}0&1&0\\1&0&0\\0&0&0\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle \lambda _{2}={\begin{bmatrix}0&-i&0\\i&0&0\\0&0&0\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle \lambda _{3}={\begin{bmatrix}1&0&0\\0&-1&0\\0&0&0\end{bmatrix}}}$
${\displaystyle \lambda _{4}={\begin{bmatrix}0&0&1\\0&0&0\\1&0&0\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle \lambda _{5}={\begin{bmatrix}0&0&-i\\0&0&0\\i&0&0\end{bmatrix}}}$
${\displaystyle \lambda _{6}={\begin{bmatrix}0&0&0\\0&0&1\\0&1&0\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle \lambda _{7}={\begin{bmatrix}0&0&0\\0&0&-i\\0&i&0\end{bmatrix}}}$	${\displaystyle \lambda _{8}={\frac {1}{\sqrt {3}}}{\begin{bmatrix}1&0&0\\0&1&0\\0&0&-2\end{bmatrix}}}$

这八个${\displaystyle \lambda _{i}}$矩阵是厄米的，满足对易关系：

${\displaystyle =if^{ijk}g_{k}\,}$

其中，

${\displaystyle g_{i}={\frac {\lambda _{i}}{2}}\,}$

上面出现的${\displaystyle g_{i}}$是按照“归一化”条件

${\displaystyle Tr(g_{i}g_{i})=1/2\,}$

重新定义的盖尔曼矩阵，是物理中常用的归一化形式。

${\displaystyle f^{ijk}}$关于三个指标i,j,k，是全反对称的。它们的非零分量为

${\displaystyle f^{123}=1\ ,\quad f^{147}=f^{165}=f^{246}=f^{257}=f^{345}=f^{376}={\frac {1}{2}}\ ,\quad f^{458}=f^{678}={\frac {\sqrt {3}}{2}}\ .}$

• 包立矩陣

• Howard Georgi，Lie algebras in particle physics，ISBN 0-7382-0233-9
• George Arfken，Hans Weber，Mathematical Methods for Physicists. Harcourt/Academic Press, 2000. ISBN 0123846544
• J. J. J. Kokkedee，The quark model，Frontiers in physics，ISBN 0805356118