奥尔－索末菲方程

图中所示为管道流动中的基流。

假设经扰动后的流速为

${\displaystyle \mathbf {u} =\left(U(z)+u'(x,z,t),0,w'(x,z,t)\right)}$,

其中${\displaystyle (U(z),0,0)}$为未经扰动的基流。扰动速度有类波解${\displaystyle \mathbf {u} '\propto \exp(i\alpha (x-ct))}$。使用流函数表示流动，由线性纳维-斯托克斯方程可以得到有量纲的奥尔－索末菲方程：

${\displaystyle {\frac {\mu }{i\alpha \rho }}\left({d^{2} \over dz^{2}}-\alpha ^{2}\right)^{2}\varphi =(U-c)\left({d^{2} \over dz^{2}}-\alpha ^{2}\right)\varphi -U''\varphi }$,

其中${\displaystyle \mu }$为流体的动力黏度，${\displaystyle \rho }$为流体密度，${\displaystyle \varphi }$为流函数或速度势函数。如不考虑黏性影响，该方程可简化为瑞利方程。

无量纲形式的奥尔－索末菲方程为：

${\displaystyle {1 \over i\alpha \,Re}\left({d^{2} \over dz^{2}}-\alpha ^{2}\right)^{2}\varphi =(U-c)\left({d^{2} \over dz^{2}}-\alpha ^{2}\right)\varphi -U''\varphi }$,

其中${\displaystyle Re={\frac {\rho U_{0}h}{\mu }}}$为基流的雷诺数（${\displaystyle U_{0}}$为特征速度，${\displaystyle h}$为管道高度）。壁面（${\displaystyle z=z_{1}}$与${\displaystyle z=z_{2}}$）的无滑移边界条件为：

${\displaystyle \alpha \varphi ={d\varphi \over dz}=0}$（${\displaystyle \varphi }$为势函数）

或

${\displaystyle \alpha \varphi ={d\varphi \over dx}=0}$（${\displaystyle \varphi }$为流函数）。

方程的特征值为${\displaystyle c}$，对应的特征向量为${\displaystyle \varphi }$。当波速${\displaystyle c}$的虚部为正时基流不稳定，微小扰动会以指数形式放大。

• Orr, W. M'F. . Proceedings of the Royal Irish Academy. A. 1907, 27: 9–68.
• Orr, W. M'F. . Proceedings of the Royal Irish Academy. A. 1907, 27: 69–138.
• Sommerfeld, A. . III. Rome. 1908: 116–124.